Z minulých článků víme:
A
Na přímý vodič s proudem působí magnetické pole silou
Fm = B.I.l.sin α
α ... úhel, který svírá vodič s indukčními čarami magnetic. indukce B
l ... aktivní délka vodiče
B
Elektrický proud v kovovém vodiči je tvořen elektrony s celkovým nábojem
Q = -e.N
N ... počet elektronů
Potom můžeme magnetickou sílu, která působí na částici vypočítat podle vztahu
Fm = B.I.l.sinα; kde I = Q/t
Fm = B.(Q/t).l.sinα
Fm = B.Q.(l/t).sin α; kde l/t = v
α = úhel, který svírá směr magnetické indukce se směrem rychlosti v pohybu částic
v = rychlost pohybu částice
Q = náboj částice (elektron Q = e)
B = velikost indukce magnetického pole, do kterého částice vletěla
Fm = velikost magnetické síly, která působí na částici s nábojem Q (směr určen Flemingovým pravidlem levé ruky)
Podle velikosti úhlu α mohou potom pro velikost síly Fm nastat tyto 3 případy:
potom
Fm = 0
minimální
Fm = B.Q.v
maximální
Fm = FS
B.Q.v = (m.v2)/r
potom pro poloměr kružnicové trajektorie platí
m ... hmotnost částice
v ... rychlost částice
Q ... náboj částice
B ... velikost magnet. indukce hom. mag. pole
vektorový součin
Fm = B.Q.v.sin α
Pohybuje-li se částice s nábojem v elektromagnetickém poli, působí na tuto částici současně
elektrická síla Fe
magnetická síla Fm
je potom výsledná síla, která působí na částici dána vektorovým součtem těchto sil:
Klasická televizní obrazovka (obrazovka typu CRT - zdroj: Wikipedie)
Osciloskop (průřez osciloskopickou obrazovkou - zdroj: Wikipedie)
Cyklotrony (urychlovače částic), schéma cyklotronu na FYZICE007
Ćástice s nábojem v mag. poli, řešená úloha (YouTube, 4:40, Pavel Navrátil)
Praktická využití pohybu částice s nábojem v mag. poli (YouTube, 14:56, Slavomír Tuleja)